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上面討論了結(jié)構(gòu)作簡(jiǎn)諧振動(dòng)時(shí)的聲輻射問題,更一般的過程為瞬態(tài)過程,例如對(duì)沖擊載荷的響應(yīng)過程。對(duì)于瞬態(tài)過程的聲彈性問題,尚無一般的數(shù)值求解過程,其主管方程如下:式中:DS[]為結(jié)構(gòu)算子;w,,un為在結(jié)構(gòu)流體交界面上的結(jié)構(gòu)法向位...[繼續(xù)閱讀]
前節(jié)討論的是零航速物體的聲彈性振動(dòng)。當(dāng)物體有航速時(shí),情況將變得更為復(fù)雜。本節(jié)討論無界流中等航速物體情況,由相對(duì)性原理,可以認(rèn)為物體靜止,無窮遠(yuǎn)處均勻流方向與x軸正向一致。1)方程式的推導(dǎo)以ρ′,v′,p′和c分別記密度、...[繼續(xù)閱讀]
本節(jié)考慮半無界流中零航速或等航速的兩維聲彈性振動(dòng)。1)圓筒的聲彈性振動(dòng)見圖6.4,設(shè)圓筒半徑a,殼厚t,激振力q的圓頻率ω,速度勢(shì),法向變形和切向變形,則圖6.4 圓筒的聲彈性分析＝Re[φ(x,y)eiωt]＝Re[w(x,y)eiωt]＝Re[v(x,y)eiωt]此無...[繼續(xù)閱讀]
非等航速運(yùn)動(dòng)物體造成的聲彈性振動(dòng)是非常復(fù)雜的,目前尚無好的處理方法。一般需對(duì)具體問題作具體分析。1987年勒平托(F.G.Leppington)和萊文(H.Levine)采用漸近匹配法分析了變速直線運(yùn)動(dòng)的脈動(dòng)球體的聲彈性振動(dòng)[8]。設(shè)半徑a(t′)的球體...[繼續(xù)閱讀]
[1] LighthillJ.WavesinFluids[M].CambridgeUniv.Press,1978.[2] ChenLH.DevelopmentsinBoundaryElementMethod[M].London:ElsevierAppliedSciencePub.,1991.[3] TaylorK.ATransformationoftheacousticequationwithimplicationsforwind-tunnelandlow-speedflighttests[J].Proc...[繼續(xù)閱讀]
繞流物體尾流中會(huì)形成渦街,我們?nèi)±硐氲臏u街模型(圖7.1),渦的縱向間距為l,渦的橫向間距為h。我們先看一列無窮長(zhǎng)的渦,其中一個(gè)渦的坐標(biāo)為z0,在左邊的渦坐標(biāo)依次為z-1, z-2,…,在右邊有渦坐標(biāo)依次為z1, z2,…,其復(fù)速度勢(shì)為圖7.1 ...[繼續(xù)閱讀]
1878年斯特洛哈爾發(fā)現(xiàn)了圓柱尾流中旋渦頻率發(fā)放的規(guī)律,其參數(shù)稱為斯特洛哈爾數(shù),St=,其后許多人的研究表明St數(shù)的大小與雷諾數(shù)有關(guān),其情況見下表。狀態(tài)Re數(shù)范圍附面層性質(zhì)分離點(diǎn)位置St數(shù)尾流性質(zhì)分離點(diǎn)近處剪切流性質(zhì)亞臨...[繼續(xù)閱讀]
我們討論一根圓柱桿在渦激力作用下的振動(dòng)問題,取坐標(biāo)系Oxyz,Oz與圓柱的軸線重合,Ox為流體相對(duì)于圓柱流動(dòng)的方向,則桿的振動(dòng)方程式為m(z)(z, t)+[EI(z)Y″(z, t)]″=Fy(z, t)(7.33)式中: Y(z, t)為桿的撓度;m(z)為桿的質(zhì)量...[繼續(xù)閱讀]
一般的渦激振動(dòng)為隨機(jī)振動(dòng),特別在臨界區(qū)域內(nèi)隨機(jī)性的程度更大,因此要用隨機(jī)振動(dòng)的方法來進(jìn)行計(jì)算。設(shè)廣義力Fi(t)為一具有遍歷性的平穩(wěn)隨機(jī)過程,它的譜密度函數(shù)為fFi(ω),由平穩(wěn)過程的譜分析理論可知,它的相關(guān)函數(shù)BFi(τ)與譜密...[繼續(xù)閱讀]
上面所述內(nèi)容僅限于管道垂直于水流方向的橫向振動(dòng),并沒有考慮順?biāo)鞣较虻恼駝?dòng)。近年來,海洋油氣田逐漸向深海區(qū)域開發(fā),深水立管的長(zhǎng)度越來越增加,相應(yīng)的渦激振動(dòng)研究越加深入[7～9],越加關(guān)注到順流向渦激振動(dòng)及更加廣泛的...[繼續(xù)閱讀]
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