上面討論了結(jié)構(gòu)作簡諧振動時的聲輻射問題,更一般的過程為瞬態(tài)過程,例如對沖擊載荷的響應(yīng)過程。對于瞬態(tài)過程的聲彈性問題,尚無一般的數(shù)值求解過程,其主管方程如下:式中:DS[]為結(jié)構(gòu)算子;w,,un為在結(jié)構(gòu)流體交界面上的結(jié)構(gòu)法向位...[繼續(xù)閱讀]

    前節(jié)討論的是零航速物體的聲彈性振動。當(dāng)物體有航速時,情況將變得更為復(fù)雜。本節(jié)討論無界流中等航速物體情況,由相對性原理,可以認(rèn)為物體靜止,無窮遠(yuǎn)處均勻流方向與x軸正向一致。1)方程式的推導(dǎo)以ρ′,v′,p′和c分別記密度、...[繼續(xù)閱讀]

    本節(jié)考慮半無界流中零航速或等航速的兩維聲彈性振動。1)圓筒的聲彈性振動見圖6.4,設(shè)圓筒半徑a,殼厚t,激振力q的圓頻率ω,速度勢,法向變形和切向變形,則圖6.4　圓筒的聲彈性分析＝Re[φ(x,y)eiωt]＝Re[w(x,y)eiωt]＝Re[v(x,y)eiωt]此無...[繼續(xù)閱讀]

    非等航速運(yùn)動物體造成的聲彈性振動是非常復(fù)雜的,目前尚無好的處理方法。一般需對具體問題作具體分析。1987年勒平托(F.G.Leppington)和萊文(H.Levine)采用漸近匹配法分析了變速直線運(yùn)動的脈動球體的聲彈性振動[8]。設(shè)半徑a(t′)的球體...[繼續(xù)閱讀]

    [1]　LighthillJ.WavesinFluids[M].CambridgeUniv.Press,1978.[2]　ChenLH.DevelopmentsinBoundaryElementMethod[M].London:ElsevierAppliedSciencePub.,1991.[3]　TaylorK.ATransformationoftheacousticequationwithimplicationsforwind-tunnelandlow-speedflighttests[J].Proc...[繼續(xù)閱讀]

    繞流物體尾流中會形成渦街,我們?nèi)±硐氲臏u街模型(圖7.1),渦的縱向間距為l,渦的橫向間距為h。我們先看一列無窮長的渦,其中一個渦的坐標(biāo)為z0,在左邊的渦坐標(biāo)依次為z-1,　z-2,…,在右邊有渦坐標(biāo)依次為z1,　z2,…,其復(fù)速度勢為圖7.1　...[繼續(xù)閱讀]

    1878年斯特洛哈爾發(fā)現(xiàn)了圓柱尾流中旋渦頻率發(fā)放的規(guī)律,其參數(shù)稱為斯特洛哈爾數(shù),St=,其后許多人的研究表明St數(shù)的大小與雷諾數(shù)有關(guān),其情況見下表。狀態(tài)Re數(shù)范圍附面層性質(zhì)分離點(diǎn)位置St數(shù)尾流性質(zhì)分離點(diǎn)近處剪切流性質(zhì)亞臨...[繼續(xù)閱讀]

    我們討論一根圓柱桿在渦激力作用下的振動問題,取坐標(biāo)系Oxyz,Oz與圓柱的軸線重合,Ox為流體相對于圓柱流動的方向,則桿的振動方程式為m(z)(z,　t)+[EI(z)Y″(z,　t)]″=Fy(z,　t)(7.33)式中:　Y(z,　t)為桿的撓度;m(z)為桿的質(zhì)量...[繼續(xù)閱讀]

    一般的渦激振動為隨機(jī)振動,特別在臨界區(qū)域內(nèi)隨機(jī)性的程度更大,因此要用隨機(jī)振動的方法來進(jìn)行計(jì)算。設(shè)廣義力Fi(t)為一具有遍歷性的平穩(wěn)隨機(jī)過程,它的譜密度函數(shù)為fFi(ω),由平穩(wěn)過程的譜分析理論可知,它的相關(guān)函數(shù)BFi(τ)與譜密...[繼續(xù)閱讀]

    上面所述內(nèi)容僅限于管道垂直于水流方向的橫向振動,并沒有考慮順?biāo)鞣较虻恼駝印＝陙?海洋油氣田逐漸向深海區(qū)域開發(fā),深水立管的長度越來越增加,相應(yīng)的渦激振動研究越加深入[7～9],越加關(guān)注到順流向渦激振動及更加廣泛的...[繼續(xù)閱讀]